Trong bình hình trụ chứa nước quay tròn quanh trục đối xứng bình với vận tốc góc không đổi. Nếu người ta làm rơi vào bình một hạt thuỷ ngân thì sau khi ổn định:

Khi bình trụ quay, chất lỏng sẽ bị đẩy ra phía thành bình do lực ly tâm, làm cho mực chất lỏng ở tâm bình hạ xuống. Do thể tích chất lỏng còn lại là 2/3 thể tích ban đầu, một phần chất lỏng đã bị tràn ra ngoài. Áp suất tại điểm A, nằm giữa đáy bình, sẽ giảm so với khi bình đứng yên vì độ cao cột chất lỏng phía trên điểm A đã giảm.

Gọi h là độ cao của hình trụ, R là bán kính đáy. Thể tích ban đầu của chất lỏng là V = \(\pi R^2 h\). Khi bình quay, chất lỏng tạo thành một paraboloid tròn xoay. Gọi h' là độ cao đỉnh của paraboloid so với đáy bình, và H là độ cao của paraboloid. Thể tích của paraboloid là V' = \(\frac{1}{2} \pi R^2 (H+h')\). Theo đề bài, thể tích chất lỏng khi bình quay bằng 2/3 thể tích ban đầu, tức là V' = \(\frac{2}{3} V\). Ta có \(\frac{1}{2} \pi R^2 (H+h') = \frac{2}{3} \pi R^2 h\). Suy ra H + h' = \(\frac{4}{3} h\). Vì thể tích chất lỏng được bảo toàn, thể tích phần không chứa chất lỏng ban đầu phải bằng thể tích phần chất lỏng tràn ra khỏi hình trụ. Phần không chứa chất lỏng ban đầu là một hình trụ có chiều cao (H-h') và thể tích là \(\frac{1}{2} \pi R^2 (H-h')\). Thể tích chất lỏng tràn ra khỏi hình trụ là \(\pi R^2 (h - h')\). Từ đó, \(\frac{1}{2} (H-h') = h - h'\), hay H = 2h - h'. Thay vào phương trình trên, ta có 2h - h' + h' = \(\frac{4}{3} h\), suy ra 2h = \(\frac{4}{3} h\), điều này mâu thuẫn. Tuy nhiên, ta biết rằng thể tích paraboloid là 2/3 thể tích hình trụ ban đầu, tức là \(\frac{1}{2} \pi R^2 H' = \frac{2}{3} \pi R^2 h\) với H' là chiều cao paraboloid. Vậy H' = \(\frac{4}{3}h = \frac{4}{3}\). Vì hình trụ cao 1m, nên đỉnh paraboloid thấp hơn 1/3 m so với đáy bình.

Áp suất dư tăng tuyến tính theo độ sâu, do đó quy luật phân bố áp suất dư tác dụng lên thành bình có dạng hình tam giác, với đáy tam giác hướng xuống dưới. Hình 3 thể hiện quy luật này.

Áp lực tác dụng lên đáy hộp lập phương kín chứa đầy nước phụ thuộc vào áp suất thủy tĩnh. Áp suất thủy tĩnh được tính bằng công thức p = ρgh, trong đó ρ là khối lượng riêng của chất lỏng, g là gia tốc trọng trường hiệu dụng, và h là độ sâu. Khi thang máy chuyển động có gia tốc, gia tốc trọng trường hiệu dụng thay đổi.

* Khi thang máy đi xuống chậm dần đều, tức là gia tốc hướng lên. Do đó, gia tốc trọng trường hiệu dụng tăng lên (g' = g + a). Áp suất tác dụng lên đáy tăng lên.
* Khi thang máy đi lên chậm dần đều, tức là gia tốc hướng xuống. Do đó, gia tốc trọng trường hiệu dụng giảm xuống (g' = g - a). Áp suất tác dụng lên đáy giảm xuống.
* Khi thang máy chuyển động đều, gia tốc bằng 0, áp suất không đổi.

Vậy, áp lực tác dụng lên mặt đáy tăng khi thang máy đi xuống chậm dần đều.

Khi tính áp lực lên thành cong theo phương z (phương thẳng đứng), ta cần chiếu thành cong đó lên một mặt phẳng nằm ngang. Áp lực tác dụng lên thành cong theo phương z sẽ bằng trọng lượng của cột chất lỏng nằm phía trên hình chiếu đó, kéo dài đến mặt thoáng của chất lỏng (hoặc một mặt đẳng áp nào đó nếu áp suất trên mặt thoáng không phải là áp suất khí quyển). Vì vậy, đáp án đúng là mặt nằm ngang.